办公室中，陈辉两人激烈的讨论着，虽然不断有新的灵感迸发，但两个关键问题却一直无法解决。
一阵激烈的讨论之后，办公室中再次陷入沉寂，两人都看着白板，陷入了沉思。
两人已经困在这个问题上有一段时间了，想要短时间内解决的可能性已经不大了。
丹尼斯遗憾的指着白板上的涡度方程旁边画的纠缠涡管示意图：“看，涡管像橡皮筋，拉伸、扭转、甚至断裂重联，拓扑的辫群、同调类能描述状态，但怎么刻画这种‘形变’过程本身？直接对应到方程右边这些项……”
陈辉看着涡管图，又看看自己笔记本上画的纤维丛联络示意图，忽然脑中闪过一道灵光，“形变？纤维丛的联络定义了平行移动，本质上描述了纤维如何随底流形变化，如果我们把涡线看作纤维丛的纤维……”
丹尼斯眼睛一亮，立刻在白板上画了一个扭曲的圆柱体（平凡丛的变形），“就像这样！底空间是流体域，纤维是涡线方向，但NS方程驱动的形变太剧烈，普通的联络……”
陈辉断他，语速加快：“普通的联络可能不够！但如果我们考虑带‘挠率’的联络，在广义相对论里，挠率可以描述微观结构的畸变，在这里，挠率也许能刻画涡管拉伸、扭转导致的局部旋转效应，这直接对应(ω·)u项！”
丹尼斯猛地拍了下桌子，发出一声巨响，咖啡杯晃了晃：“挠率！对！(ω·)u就是涡度被速度梯度‘拖着走’，产生旋转和变形，这本质上是非完整位移，正是挠率描述的对象！把涡旋丛的联络定义成带特定挠率的形式……天啊，这可能是个框架！”
两人都沉默了十几秒，快速在各自的笔记本上写着关键公式和草图，空气中只有笔尖摩擦纸张的沙沙声。
一阵推演之后，两人几乎同时抬起头，都从对方眼中看到了璀璨的光芒。
他们很可能无意间推开了一扇崭新的大门，一扇通往NS方程奥秘的终极之门。
定义涡旋纤维丛E，底空间M流体域，纤维≈vortex line direction，联络包含挠率张量T，设计T以匹配涡度输运方程中的形变项(ω·)u……
丹尼斯补充，“关键在于如何将物理的涡度场ω和速度场u映射到这个几何结构上，ω应该关联到纤维的方向，截面？，u定义了底空间的移动，形变(ω·)u被编码到联络的挠率部分T。”
各自推演之后，两人再次进行激烈的讨论，很多时候就是如
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